Самоконтроль

Два оператора А и В имеют общий набор собственных состояний тогда и только тогда, когда они линейны.

Два оператора А и В имеют общий набор собственных состояний тогда и только тогда, когда они коммутируют.

Два оператора А и В имеют общий набор собственных состояний тогда и только тогда, когда для них выполняется дистрибутивный закон.

Два оператора А и В имеют общий набор собственных состояний тогда и только тогда, когда для них выполняется ассоциативный закон.

Оператор L² коммутирует с оператором L_z.

Оператор L² не коммутирует с оператором L_z.

Операторы L_x, L_y, L_z не коммутируют между собой.

Операторы L_x,L_y, L_z коммутируют между собой.

Проекция момента импульса L_z может принимать лишь целые значения в единицах постоянной Планка.

Проекция момента импульса L_z может принимать лишь полуцелые значения в единицах постоянной Планка.

Проекция момента импульса L_z может принимать лишь целые четные значения в единицах постоянной Планка.

Проекция момента импульса L_z может принимать лишь целые нечетные значения в единицах постоянной Планка.

Проекция момента импульса L_z может принимать любые значения.

Энергия электрона не должна зависеть от квантовых чисел l, m.

Ээнергия электрона зависит от квантовых чисел l, m.

Квантовое число l  должно пробегать ряд целых значений от единицы до максимального.

Квантовое число l  должно пробегать ряд целых значений от нулевого до максимального.

Максимальное значение l  должно зависеть от энергии электрона.

Максимальное значение квантового числа l  не должно зависеть от энергии электрона.

При переходах электрона в атоме с одного энергетического уровня на другой азимутальное квантовое число изменяется на единицу.

При переходах электрона в атоме с одного энергетического уровня на другой азимутальное квантовое число увеличивается на единицу.

При переходах электрона в атоме с одного энергетического уровня на другой азимутальное квантовое число уменьшается на единицу.

При переходах электрона в атоме с одного энергетического уровня на другой азимутальное квантовое число не изменяется.

Максимальноепри переходах электрона в атоме с одного энергетического уровня на другой азимутальное квантовое число изменяется на два.

Спин-орбитальное взаимодействие снимает соответствующее ей вырождение уровней энергии.

Наложение магнитного поля снимает соответствующее ей вырождение уровней энергии.

Наложение электрического поля снимает соответствующее ей вырождение уровней энергии.

Всякое дополнительное взаимодействие, нарушающее симметрию системы, снимает соответствующее ей вырождение уровней энергии.

Взаимодействие электронов между собой снимает вырождение уровней энергиию.

Это используемая в атомной физике внесистемная единица длины 1 Å = 10^–9 м.

Это используемая в атомной физике внесистемная единица длины 1 Å = 10^–7 м.

Это используемая в атомной физике внесистемная единица длины 1 Å = 10^–8 м.

Это используемая в атомной физике внесистемная единица длины 1 Å = 10^–10 м.

Это используемая в атомной физике внесистемная единица длины 1 Å = 10^–12 м.

У электрона существует собственный момент импульса (спин), не связанный с орбитальным движением.

У электрона существует собственный момент импульса (спин), не связанный с орбитальным движением и являющийся врожденным квантовым свойством электрона.

У электрона существует собственный момент импульса (спин), являющийся врожденным квантовым свойством электрона.

У электрона существует собственный момент импульса (спин), связанный с энергетическим уровнем электрона в атоме.

Взаимодействие спинового и орбитального магнитных моментов приводит к изменению момента импульса атома.

Взаимодействие спинового и орбитального магнитных моментов приводит к снятию вырождения и к расщеплению спектральных линий атома.

Взаимодействие спинового и орбитального магнитных моментов приводит к изменению магнитных свойств атома.

Взаимодействие спинового и орбитального магнитных моментов приводит к изменению электрических свойств атома.

Идея опыта состоит в том, что в неоднородном электрическом поле на электроны действует смещающая сила, направленная вдоль поля.

Идея опыта состоит в том, что в однородном магнитном поле на электроны действует смещающая сила, направленная вдоль поля.

Идея опыта состоит в том, что в неоднородном магнитном поле на электроны действует смещающая сила, направленная вдоль поля.

Идея опыта состоит в том, что в однородном электрическом поле на электроны действует смещающая сила, направленная вдоль поля.

Получено прямое экспериментальное доказательство квантования направления магнитного момента атомов.

Получено прямое экспериментальное доказательство квантования величины магнитного момента атомов.

Получено прямое экспериментальное доказательство спин-орбитального взаимодействия.

Получено прямое экспериментальное доказательство квантования энергии электрона в атоме.

Два одинаковых фермиона не могут находиться в основном квантовом состоянии.

Две одинаковых микрочастицы не могут находиться в одном и том же квантовом состоянии.

Два одинаковых фермиона не могут находиться в одном и том же квантовом состоянии.

Два одинаковых фермиона могут находиться в одинаковых квантовых состояниях.

Наименьшей энергией обладает атом с наибольшим возможным при данной электронной конфигурации значением S и наибольшим возможным при этом S значением L.

Наименьшей энергией обладает атом с наибольшим возможным при данной электронной конфигурации значением L и наибольшим возможным при этом L значением S.

Наименьшей энергией обладает атом с наименьшим возможным при данной электронной конфигурации значением S и наибольшим возможным при этом S значением L.

Наименьшей энергией обладает атом с наименьшим возможным при данной электронной конфигурации значением S и наименьшим возможным при этом S значением L.

Наименьшей энергией обладает атом с наибольшим возможным при данной электронной конфигурации значением S и наименьшим возможным при этом S значением L.

Если в незаполненной подоболочке атома находится не менее половины максимально возможного для нее числа электронов, то J = |L – S|; если же подоболочка заполнена менее чем наполовину, то J = L + S.

Если в незаполненной подоболочке атома находится не более половины максимально возможного для нее числа электронов, то J = L + S; если же подоболочка заполнена более чем наполовину, то J = |L – S|.

Если в незаполненной подоболочке атома находится не более половины максимально возможного для нее числа электронов, то J = L; если же подоболочка заполнена более чем наполовину, то J = S.

Если в незаполненной подоболочке атома находится не более половины максимально возможного для нее числа электронов, то J = |L – S|; если же подоболочка заполнена более чем наполовину, то J = L + S.

Если в незаполненной подоболочке атома находится не менее половины максимально возможного для нее числа электронов, то J = L; если же подоболочка заполнена менее чем наполовину, то J = S.

Ионная связь обусловлена переносом валентных электронов с одного атома на другой, когда электроны в молекуле можно разделить на две группы, каждая из которых все время находится около одного из ядер.

Ионная связь обусловлена переносом валентных электронов с одного атома на другой и кулоновским притяжением образовавшихся ионов и осуществляется в том случае, когда электроны в молекуле можно разделить на две группы, каждая из которых все время находится около одного из ядер.

Ионная связь обусловлена обобществлением валентных электронов, когда электроны, осуществляющие связь, значительную часть времени проводят в пространстве между атомами.

Ковалентная связь наблюдается в молекулах, где электроны, осуществляющие связь, значительную часть времени проводят в пространстве между атомами и в какой-то мере являются «общими» для обоих ядер.

Ковалентная связь наблюдается при переносе валентных электронов с одного атома на другой, когда электроны в молекуле можно разделить на две группы, каждая из которых все время находится около одного из ядер.

Ковалентная связь наблюдается в кристаллических телах, где происхолит электростатическое взаимодействие подрешеток.

Если спиновая волновая функция симметрична, то пространственная волновая функция также симметрична.

Если спиновая волновая функция симметрична, то пространственная волновая функция антисимметрична.

Если спиновая волновая функция антисимметрична, то пространственная волновая функция должна быть симметричной.