Основные задачи теплофизики при лазерном нагреве материала

На практике наибольший интерес представляют изотропные системы, у которых свойства одинаковы по всем направлениям, а теплофизические коэффициенты не зависят от температуры. В этом случае уравнение (5.1) принимает вид

где a = ϰ/рс — коэффициент температуропроводности, Δ — оператор Лапласа.

При воздействии лазерного излучения на металлы источник тепла является поверхностным, и q_v в (5.2) обращается в нуль. Тогда лазерное излучение, как источник тепла входит в граничное условие второго рода:

где х — координата в глубину полубесконечного тела, q₀ — плотность потока лазерного излучения на поверхности.